ПОЛЯРИЗУЕМОСТЬ
ПОЛЯРИЗУЕМОСТЬ атомов, ионов и молекул, способность этих частиц приобретать дипольный момент р (см. Диполь) в электрич. поле Е. Появление р обусловлено смещением электрич. зарядов в атомных системах под действием поля Е; такой индуцированный момент р исчезает при выключении поля (понятие П. не относят, как правило, к частицам, обладающим постоянным дипольным моментом, напр, к полярным молекулам).
В относительно слабых полях зависимость р от Е линейная;
где а имеет размерность объёма и является количеств. мерой П. (её также наз. П.). Для нек-рых молекул значение П. может зависеть от направления Е (анизотропная П.). В сильных электрич. полях зависимость р (Е) перестаёт быть линейной.
В формуле (1) Е - электрич. поле в месте нахождения частицы - т.н. локальное поле; для изолированной частицы (напр., молекулы разреженного газа) оно совпадает с внешним полем Евнеш; в жидкости или кристалле к Евнеш добавляются поля ЕВНУТР, создаваемые окружающими данную частицу другими заряженными частицами.
При включении поля момент р появляется не мгновенно, время установления т момента р зависит от природы частиц и окружающей среды. Ста-тич. полю отвечает статич. значение П. В переменном, напр. изменяющемся по гармонич. закону, поле П. зависит от его частоты со и времени установления г. При достаточно низких w и коротких т момент р устанавливается син-фазно с изменениями поля и П. совпадает со статич. П. При очень высоких w или больших г момент р может вообще не возникать (частица "не чувствует" присутствия поля, П. нет). В промежуточных случаях (особенно при w =~ 1/г) наблюдаются явления дисперсии и поглощения.
Различают неск. видов П. Электронная П. обусловлена смещением в поле Е электронных оболочек относительно атомных ядер; ионная П. (в ионных кристаллах) - смещением в противоположных направлениях разноимённых ионов из положения равновесия; атомная П. обусловлена смещением в поле Е атомов разного типа в молекуле (она связана с несимметричным распределением в молекуле электронной плотности). Температурная зависимость этих видов П. слабая: с ростом темп-ры П. несколько уменьшается.
В физике твёрдых и жидких диэлектриков под П. понимают среднюю П. (поляризацию Р, рассчитанную на 1 частицу и приходящуюся на единицу поля: а = = P/EN, где N - число частиц). П. полярных диэлектриков наз. ориентационной. Поляризация диэлектриков при скачкообразных переходах его частиц из одного возможного состояния в другое под действием поля Е можно описывать, вводя релаксационную П. Характерной особенностью этих видов П. является их резкая зависимость от темп-ры.
В лит-ре по физике диэлектриков иногда наз. П. коэфф. пропорциональности X между Р и Е: Р = x Е, т. е. диэлектрическую восприимчивость.
Понятие П. получило большое применение в физике диэлектриков, молекулярной физике и физ. химии. Для относительно простых систем связь между П. и макроскопич. характеристиками вещества описывается, напр. для электронной П., Лоренц - Лоренца формулой или Клаузиуса - Моссотти формулой, а с учётом ориентационной П.- формулой Ланжевена - Дебая. С помощью этих (и подобных им) формул можно экспериментально определять П. Понятие П. применяется для объяснения и исследования ряда оптич. явлений: поляризации света, рассеяния света, оптич. активности, комбинационного рассеяния света, особенно в системах из многоатомных молекул (в частности, белков).
Лит.: Сканави Г. И., Физика диэлектриков (область слабых полей), М.- Л., 1949; Фрёлих Г., Теория диэлектриков, пер. с англ., М., 1960; Волькенштейн М. В., Строение и физические свойства молекул, М.- Л., 1955. А.А.Гусев.