СЕН-ВЕНАНА ПРИНЦИП в теории упругости, принцип, согласно к-рому уравновешенная система сил, приложенная к к.-л. части сплошного тела, вызывает в нём напряжения, очень быстро убывающие по мере удаления от этой части. Так, на расстояниях, больших, чем наибольшие линейные размеры области приложения нагрузок, напряжения и деформации оказываются пренебрежимо малыми. Следовательно, С.-В. п. устанавливает локальность эффекта самоуравновешенных внешних нагрузок. Сформулирован А Сен-Венаном в 1855. В инженерной практике пользуются др. редакцией С.-В. п., а именно: если усилия, действующие на небольшую часть упругого тела, заменить другой статически эквивалентной системой усилий (т. е. системой, имеющей ту же равнодействующую и тот же момент, что и заданная сила), действующей на ту же часть поверхности тела, то при новой системе сил произойдёт изменение в напряжённом состоянии лишь в непосредств. близости к прилагаемой нагрузке; в точках же упругого тела, удалённых от места приложения усилий на расстояния, достаточно большие по сравнению с линейными размерами той поверхности, к к-рой они приложены, влияние перераспределения усилий будет ничтожно. С.-В. п. позволяет одни граничные условия (действующие силы) заменять другими (напр., более удобными для статич. расчёта) при условии, что равнодействующая и момент новой заданной системы сил сохраняют свои значения.
Физический энциклопедический словарь. — М.: Советская энциклопедия.Главный редактор А. М. Прохоров.1983.
в теории упругости - принцип, согласно к-ромууравновешенная система сил, приложенная к к.-л.части поверхности однородногоупругого тела, вызывает в нём напряжения, быстро убывающие по мере удаленияот этой части. На расстояниях, больших макс. линейных размеров областиприложения нагрузок, напряжения и деформации оказываются пренебрежимо малыми. Часто пользуются др. редакцией С.-В. п., а именно: если усилия, действующиена небольшую часть упругого тела, заменить другой, статически эквивалентнойсистемой усилий (т. е. системой, имеющей ту же равнодействующую и тот жемомент, что и заданная сила), действующей на ту же часть поверхности тела, равнодействующая и гл. момент новой заданнойсистемы сил сохраняют свои значения. С.-В. п. применяется также при наличииупругопластич. деформаций.
Лит.: Тимошенко С. П., Г у д ь е р Дж., Теория упругости, пер.
Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия.Главный редактор А. М. Прохоров.1988.
(в теории упругости), положение, согласно к-рому напряжения и деформации, вызываемые уравновешенной системой сил, приложенных к к.-л. части тв. тела, быстро убывают по мере удаления от области приложения сил, так что на расстояниях, больших, чем линейные размеры этой области, напряжения и деформации тела пренебрежимо малы. Сформулирован А. Сен-Венаном в 1855. Для решения практических задач используют др. формулировку этого принципа: если неуравновешенную систему сил, действующую на небольшой участок упругого тела, заменить на др. систему сил, имеющую одинаковую с первой равнодействующую, то вдали от области действия этих систем сил результат их воздействия будет одинаковым.
[по имени франц. учёного А. Сен-Венана (A. Saint-Venant; 1797 - 1886)] в теории упругости - принцип смягчения граничных условий. Состоит в том, что замена системы усилий, действующих на небольшую часть поверхности упругого тела, статически эквивалентной системой усилий, действующих на ту же часть поверхности, вызывает существ. изменения местных напряжений, но оказывает ничтожное влияние на напряжения в точках, расстояние до к-рых достаточно велико по сравнению с линейными размерами поверхности, на к-рой усилия были изменены. С.-В. п. используют при решении мн. задач теории упругости.