в цепи переменного тока - реактивная часть сопротивления двухполюсника (см. Импеданс), в к-ром синусоидальный ток опережает по фазе приложенное напряжение подобно тому, как это имеет место в обычном электрич. конденсаторе. В идеальном случае, когда диэлектрич. заполнение конденсатора не обладает ни потерями, ни дисперсией и он характеризуется единственным параметром - ёмкостью C=const, Ё.с., определяемое как отношение амплитуд напряжения и тока, равно Х С=1/wC(w - циклич. частота). При этом ток опережает по фазе напряжение точно на угол p/2, вследствие чего в среднем за период не происходит ни накопления эл.-магн. энергии в конденсаторе, ни её диссипации: дважды за период энергия успевает накачаться внутрь конденсатора (в основном в виде энергии электрич. поля) и возвратиться обратно в источник (или во внеш. цепь). Принято считать, что если при описании временных процессов через фактор exp(iwt) реактанс (мнимая часть импеданса) произвольного двухполюсника оказывается отрицательным, то он имеет ёмкостный характер: Z=R+iX,X<0. Именно этот признак, а не обратная пропорциональность зависимости X от частоты (X(w)~w-1) характерен для Ё. с. В принципе функция X(w) для Ё. с. может быть произвольной (известные ограничения накладывают только Крамерса-Кронига соотношения); более того, даже реактивная энергия внутри Ё. с. не обязательно должна быть преим. электрической: Ё. с. вообще может быть воспроизведено с помощью самоуправляемых фазовращателей (гираторов). Отметим также, что один и тот же двухполюсник может вести себя по-разному в разл. диапазонах частот. Так, отрезок двухпроводной линии длиной l, разомкнутый на конце, на низких частотах w Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия.Главный редактор А. М. Прохоров.1988.