ФЕРРИМАГНЕТИКИ, вещества, в к-рых при темп-pax ниже Кюри точки существует ферримагнитное упорядочение магнитных моментов ионов (см. Ферримагнетизм). Большинство Ф.- это ионные кристаллы, содержащие магнитные ионы различных элементов или одного элемента, но либо имеющие разную валентность, либо находящиеся в разных кристаллография, позициях. Наиболее обширный класс хорошо изученных Ф. образуют ферриты. Из других ферри-магнитных кристаллов следует отметить группу гексагональных двойных фторидов (RbNiF3, CsNiF3, TlNiF3, CsFeF3), особенно интересных тем, что они являются прозрачными в оптич. области. К Ф. принадлежит также ряд сплавов и интерметаллич. соединений. В большинстве случаев это - вещества, содержащие атомы редкоземельных элементов. В частности, особый интерес представляет соединение типа RMe5, где R - редкоземельный ион, Me - ион группы железа (напр., GdCo5; см. Магнит постоянный).
Ф. применяются в качестве сердечников высокочастотных контуров в радиотехнике, невзаимных элементов в СВЧ-технике, элементов памяти в ЭВМ и для создания постоянных магнитов.
Лит. см. при статьях Ферримагнетизм, Ферриты. А. С. Боровик-Романов.
одна из разновидностей электронного магнитного резонанса. Ф. р. проявляется как резкое возрастание поглощения фер-римагнетиком энергии электромагнитного излучения при определённых (резонансных) значениях частоты v и определённой напряжённости приложенного (внешнего) магнитного поля Но. Наличие в ферримагнетиках неск. магнитных подрешёток (см. Ферримагнетизм) приводит к существованию неск. ветвей Ф. р. Ветви Ф. р. соответствуют возбуждению резонансных колебаний векторов намагниченности подрешёток как относительно друг друга, так и относительно вектора Но. Низкочастотная ветвь Ф. р. соответствует возбуждению прецессии вектора результирующей намагниченности образца J в эффективном поле НЭф, к-рое определяется внеш. полем, полями анизотропии и размагничивающими полями. Прецессия происходит таким образом, что не нарушается антипараллельность подрешёток; тогда v = уэфНэф. Этот вид Ф. р. ничем не отличается от ферромагнитного резонанса и поэтому в науч. лит-ре часто пользуются только этим термином для описания как ферро-, гак и ферримагнитного резонанса. Специфика Ф. р. проявляется здесь лишь в изменении значения магнитомеханического отношения -уэф. В простейшем случае ферримагнетика с двумя подре-шётками, имеющими намагниченности M1и М2, уэф = (М1 - М2)/(M1/у1- - M2/y2) (здесь у1 и у2 - магнитомеха-нич. отношения для подрешёток).
Высокочастотные ветви Ф. р. соответствуют таким видам прецессии векторов намагниченности подрешёток, при к-рых нарушается их антипараллельность. Эти ветви Ф. р. иногда называют обменными ре-зонансами. Их частоты пропорциональны обменным полям, действующим между подрешётками: v = yаJ, где а - константа обменного взаимодействия. Эти частоты расположены в инфракрасном диапазоне электромагнитного спектра. Более сложным и менее изученным является вопрос о Ф. р. в ферримагнетиках с неколлинеарным расположением векторов намагниченности подрешёток, а также вопрос о Ф. р. вблизи точки компенсации (т. е. вблизи темп-ры, при к-рой суммарная намагниченность образца равна нулю).
Лит. см. при ст. Ферримагнетизм.
А. С. Боровик-Романов.
в-ва, в к-рых ниже определенной т-ры - Кюри точки магн, моменты соседних атомов (ионов), образующих две или неск. магн. подрешеток, антипараллельны (или более сложно ориентированы в пространстве), но не скомпенсированы, в результате чего эти в-ва обладают самопроизвольной намагниченностью. Обычно подрешетки различаются тем, что содержат обладающие магн. моментами ионы разл. элементов или ионы одного элемента, но находящиеся в разных кристаллографич. позициях - в неэквивалентных узлах кристаллич. решетки.
Ферримагнетизм- наиб. общий случай магнитоупо-рядоченного состояния. Ферромагнетизм, присущий ферромагнетикам, имеющим только одну подрешетку, и антиферромагнетизм, свойственный антиферромагнетикам, в к-рых все подрешетки состоят из одинаковых ионов, являются частными случаями ферримагнетизма.
Значит.часть Ф.- это диэлектрич. или полупроводниковые ионные кристаллы. Среди них наиб. обширную группу составляют ферриты (шпинели, фанаты, гексаферриты). К Ф. относятся двойные фториды, напр. RbNiF3, CsFeF3, нек-рые сульфиды, селениды, а также ряд сплавов и интерметаллидов, содержащих атомы РЗЭ и элементов группы Fe, напр. CdCo5, TbFe2.
Подобно ферромагнетикам Ф. намагничиваются во внешнем магн. поле, имеют доменную структуру, обладают остаточной намагниченностью, выше точки Кюри переходят в парамагн. состояние (см. Парамагнетики). Однако существование неск. разл. подрешеток в Ф. приводит к более сложной температурной зависимости самопроизвольной намагниченности, чем в ферромагнетике, и при определенной т-ре, наз. точкой компенсации, намагниченность обращается в нуль. При т-ре выше и ниже этой точки самопроизвольная намагниченность отлична от нуля.
Ф. используют для изготовления постоянных магнитов, в ЭВМ (при создании элементов памяти), в радиотехнике, СВЧ технике; из Ф. производят, напр., сердечники колебат. контуров, дроссели, трансформаторы, магн. антенны, фазовраща-тели, линии задержки и т. д.
Термин "ферримагнетизм" ввел в 1948 Л. Неель, он же разработал основы теории Ф.
Лит.: Хандрих К., Кобе С., Аморфные ферро- и ферримагаетики, пер. с нем., M., 1982. См. также лит. при ст. Магнитные материалы.